Уравнение скорости бимолекулярной рекомбинации для структур с квантовыми ямами

September 30, 2011 by admin Комментировать »

Квантовые ямы представляют собой узкие области, расположенные между двумя барьерными слоями, назначение которых заключается в ограничении свободных носителей.

Предположим, что ширина ямы равнаLqw, а плотности носителей в ее зоне проводимости и валентной зоне — соответственно n2Dи p2D. Тогда эффективные объемные(3D)концентрации электронов и дырок определяются выражениями: n2D/LQWи p2D/LQW.Подставив эти значения в уравнение (2.5), найдем для данного случая скорость рекомбинации

Это уравнение иллюстрирует достоинства систем с квантовыми ямами и двойных гетероструктур. Уменьшением ширины квантовой ямы удается получать высокие значения объемной(3D) концентрации носителей (число носителей в 1 см3). В результате усиления излучатель- ной рекомбинации время жизни носителей сокращается — см. уравнение (2.11), что приводит к росту квантового выхода.

При достаточно малой ширине квантовой ямы волновая функция перестает соответствовать ее физическим размерам. В этом случае Lqwможно заменить на ширину функции распределения носителей, которая при малой протяженности ямы превышает значениеLqw, поскольку волновая функция при этом распространяется в барьерные слои. Этот эффект необходимо учитывать в системе материалов AlGaAs/GaAsпри ширине квантовой ямы менее 100 А.

Источник:

 Шуберт Ф. Светодиоды / Пер. с англ. под ред. А.Э. Юновича. — 2-е изд. – М.: ФИЗМАТЛИТ, 2008. – 496 с. – ISBN 978-5-9221-0851-5.

Оставить комментарий

микросхемы мощности Устройство импульсов питания пример приемника провода витков генератора выходе напряжение напряжения нагрузки радоэлектроника работы сигнал сигнала сигналов управления сопротивление усилитель усилителя усиления устройства схема теория транзистора транзисторов частоты