РАДИАЛЬНО-ДВУХСЛОИНЫИ КВАЗИОПТИЧЕСКИЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ РЕЗОНАТОР С ПРОВОДЯЩИМИ ТОРЦЕВЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ

April 23, 2012 by admin Комментировать »

Прокопенко Ю. В., Филиппов Ю. Ф., Смирнова Т. А. Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины ул. Ак. Проскуры, 12, г. Харьков – 61085, Украина Тел.: (0572) 448593, e-mail: prokopen@ire.kharkov.ua

Аннотация – Получено характеристическое уравнение для комплексных частот радиально-двухслойного диэлек­трического цилиндрического резонатора, ограниченного проводящими торцевыми стенками. В случае заполнения внутреннего слоя резонатора различными веществами приведены зависимости собственных частот и добротно­стей резонаторов в восьмимиллиметровом диапазоне длин волн от радиуса внутреннего слоя. Численные исследова­ния характеристик резонатора проведены для колебания "шепчущей галереи" НЕзвю- Продемонстрирована возмож­ность применения такого резонатора в качестве измерительной ячейки диэлектрических проницаемостей веществ, обладающими как большими, так и малыми потерями.

I.  Введение

Квазиоптические диэлектрические резонаторы (КДР) с импедансными торцевыми стенками пред­ставляют большой интерес для применения их при измерении комплексной диэлектрической проницае­мости е = s'{\ + i\gS) диэлектрика, из которого изго­товлен резонатор [1-3]. Указанная особенность КДР обусловлена возможностью последовательного оп­ределения структуры поля в резонаторе и, соответ­ственно, возможностью нахождения комплексных собственных частот из уравнений Максвелла. Опре­деленный практический интерес вызывает наиболее общий случай радиально-двухслойного резонатора, в котором слои представляют различные анизотроп­ные диэлектрики [4]. Нами приведены результаты исследования зависимости собственных частот ра- диально-двухслойного КДР от диаметра внутренней границы раздела диэлектриков.

II.  Основная часть

(z = 0;/, I – продольный размер резонатора) иде­ально проводящими плоскостями. Радиус внутренне­го слоя – гх, а внешнего – г2. Слои КДР изготовлены

Fig. 1. Radi ally-two-layer QDR with conductive end surface

а граничное условие принимает вид:

где S(p,q) – дельта-функц1я Дирака; р- точка наблюдения поля; q- точка источников поля.

Если выбрать величину тока т0 такой, чтобы выполнялось равенство:

)

то граничные условия совпадают с соответствующими условиями для резонатора с идеально проводящей поверхностью, а уравнения Максвелла примут вид:

Уравнения (7) и условие (6) показывают, что введением дополнительного магнитного тока т0, можно

задачу возбуждения резонатора с импедансной стенкой свести к задаче возбуждения резонатора с идеально проводящей поверхностью. Такая задача, даже при наличии потерь в резонаторе компенсируется сторонними токами.

Представим поле резонатора в виде суммы полей собственных колебаний:

Источник: Материалы Международной Крымской конференции «СВЧ-техника и телекоммуникационные технологии»

Оставить комментарий

микросхемы мощности Устройство импульсов питания пример приемника провода витков генератора выходе напряжение напряжения нагрузки радоэлектроника работы сигнал сигнала сигналов управления сопротивление усилитель усилителя усиления устройства схема теория транзистора транзисторов частоты