= 2*Я

June 21, 2012 by admin Комментировать »

p^ = / a , A = ln(£ / я), i?0 = 21 b / ah/3 с , Ib ток пучка, Д. = v. / с , v_ продольная компонента ско-

рости, = (1-Д )

Для описания процесса фокусировки трубчатого СРЭП периодически магнитным полем КМО воспользуемся приближением огибающих пучка. Безразмерная система уравнений движения для граничных частиц трубчатого СРЭП имеет вид

О и и (р.,с),

wi z Z 77/7

u dpn P¥                   g

3 dc ytpt "*/Ip,

Ф , P P. и . —— н——— = и h (p., c) v./? (p., c),

/=1,2, (2)

zi                                n z i’ ■7/ zz zz 7 ^

dp.

11=,-± = 11ЛМ’ъ1 dc

Выражения для компонент магнитного поля имеют вид бесконечных рядов Фурье по пространственным гармоникам. Однако хорошее приближение к реальному распределению магнитного поля в КМО дает учет только первой пространственной гармоники п = 1. Система уравнений (2) имеет интеграл движения, отражающий закон сохранения обобщенного импульса частиц

еЕ

F=—^О(р),

к

р„ =—-—FM«P)si^ciJ) ’                                         (3)

Р с

еаН Л

FM«P) = Fi’\cLP) ■ БУДем

тс

считать, что Р0 = 0, т.е. электронный пучок входит в

КМО без вращения вокруг собственной оси. Кроме этого будем пренебрегать изменением продольной скорости пучка в процессе его колебаний в КМО

и_1^=Р0, у.1т=у0Воспользовавшись интегралом

движения (3), систему уравнений движения граничных частиц (2) можно преобразовать к виду

dPn h2

dh

1

(l-cos(2 qj))~

?„А,

s


_ P„

db Pd

где £> = (?0 + Л , O2=O0, p12 -> р/тс безразмерный импульс, ul^=vlJc, % = z!a.

Pj,

ClP.2 Pn

dt Ал,

Здесь y120ф + р"и2+С.

bl.2 =—PMvPlJ’ CL

V1 + A":

e = 2/ //.A , / = тс I e =

Yl,2 =

xsin(^c) , F0(qnp) = F^’iq^p).

Будем считать, что независящая от продольной координаты фокусирующая сила компенсирует дефокусирующую силу со стороны собственного электромагнитного поля СРЭП. Для этого необходимо выполнение равенств

= 17 кА, /?._(р1,,с)=—-Я . -компоненты магнит-

mc

ного поля ондулятора (1).

NISI

N 1 S

Electron beam

Рис. 4. Поток электронов в МПФС Fig. 4. Electron beam in MPFS

III.  Заключение

Таким образом, показано, что на основании данных расчетов можно целенаправленно перестраивать характеристики имеющихся магнитных периодических систем. Экспериментально доказана возможность использование таких систем для усиления и генерирования сигналов в мм диапазоне.

IV. Список литературы

[1] Thomas С. Marshall. Free electron lasers. М.: 1987.

[2] Генераторы когерентного излучения на свободных электронах: сб. статей. Пер. с англ./ под ред. А.А. Рухадзе. М.: МИР, 1983.-289 с.

[3]  Справочник по специальным функциям под ред. М. Абрамовича и И. Стиган, М.: Наука, 1979, 832 с.

ELECTRON OSCILLATOR FORMING BY SYSTEM OF PERIODIC REVERSING MAGNETS

Bulgakov A. A., Jezmer A. N., Yefimov B. P. Institute of Radiophysics and Electronics NASU 61085, Kharkov, acad. Proscura str., 12 tel.: 38(0572)448570, fax38(0572)441105, e-mail: jean@ire.kharkov.ua

Abstract Theoretical analysis of electron motion in periodical longitudinal magnetic field is given in this paper. In terms of theoretical analysis, the mechanism of electron “focusing” in such systems is offered. Analyzed in this paper is the influence of electrons arrival into drift space on the character of electron transit through the undulator.

Источник: Материалы Международной Крымской конференции «СВЧ-техника и телекоммуникационные технологии», 2003г.

Оставить комментарий

микросхемы мощности Устройство импульсов питания пример приемника провода витков генератора выходе напряжение напряжения нагрузки радоэлектроника работы сигнал сигнала сигналов управления сопротивление усилитель усилителя усиления устройства схема теория транзистора транзисторов частоты